第1268节
“磁化矢量绝对不可能影响到进动频率，超子是比核子更重的重子，敏感程度正比于质量平方。”
“它的自旋极化矢量与磁场方向有一个不变的角度α，且进动拉莫尔频率，只可能存在一个等价纯态，而不可能出现下凹图像。”
一旁的徐云见状，表情倒是没多少变化。
胡宁所说的概念其实就是布洛赫球的概念，也就是量子场中一个态的演变。
虽然如今qubit的逻辑门还没正式被归纳成一个系统，但以胡宁的能力有这些认知还是正常的。
随后在徐云的注视下。
胡宁再画了一个简易的三维图，说道：
“刚才老赵（赵忠尧）在计算的时候我也跟着算了一边，发现这个异常不仅仅停留在进动频率这块。”
“比如说我们建立一个标准的二维方阵，把i看作第零个泡利算符，则四个泡利算符i，σx，σy，σz都应该具有完备性。”
“但实际上σy，σz都存在很严重的表征问题，甚至连正交集都没法对应本征矢。”
“所以我怀疑……这颗粒子的内部，应该还存在某些东西——我指的不是基础结构，而是……信息。”
“信息？”
赵忠尧眨了眨眼，下意识道：
“胡宁同志，你是说这颗粒子是某种信使粒子？”
胡宁微微颔首：
“这只是我的猜测，毕竟信使dna的概念大家可能不陌生，但信使粒子就属于完全没有发现过的情况了。”
赵忠尧的脸色变换了好一会儿，随后忽然想到了什么，对徐云说道：
“小韩，你已经三章……咳咳，好久没说话了，你有啥看法吗？”
“……”
徐云全程都在关注着众人的聊天，听到这番话后，眼中很明显的露出了一丝纠结。
这一jio要不要踹呢……
不过很快，他便想到了朱洪元的层子模型。
眼下既然连夸克和4685Λ超子都被发现了，那么自己似乎也没什么好迟疑的了吧？
于是他很快便将心中的那些顾虑抛到了脑后，深吸一口气，对赵忠尧说道：
“赵主任，我不是粒子物理方面的专家，所以具体的理论方面我可能不太了解。”
“不过如果仅仅是思路方面的话……我倒是有个猜想。”
“那就是有没有一种可能，这颗超子的内部存在一种矢量的规范玻色子呢？”
第631章 历史：飞啊飞啊飞（上）
“……矢量的规范玻色子？”
听到徐云的这句话。
原本就将注意力放在徐云身上的赵忠尧等人，不由下意识的齐齐一愣，眼下浮现出了一抹茫然。
这是啥意思？
众所周知。
物理学中按照大分类划分可以分出两种基本粒子，也就是所谓的费米子和玻色子。
其中费米子是遵循费米－狄拉克统计的粒子，包括电子、质子、中子等等。
费米子有半整数自旋，符合泡利不相容原理，即同一量子态上不能有两个或以上的费米子。
玻色子则是遵循玻色－爱因斯坦统计的粒子，包括光子、w玻色子、z玻色子、希格斯玻色子等，它们是构成力的基本粒子。
玻色子有整数自旋，不受泡利不相容原理的限制，多个玻色子可以处于同一量子态上。
当然了。
在如今这个物理学的早期时代，科学界对于这两种粒子的认知还远远没有后世那么完善。
其中费米子的了解相对要深一点，毕竟质子中子这些微粒已经被发现有些年了，甚至直接或者间接诞生过不少诺贝尔奖。
但玻色子就要浅很多了。
玻色子这个概念最早由狄拉克所提出，当时他为了纪念印度物理学者萨特延德拉·纳特·玻色的贡献，便给这种粒子取了个玻色子的名字。
这个时代对玻色子最典型的认知就是光子，然后就仅此而已了。
没错，后续就没了。
因此当徐云提出了【带着矢量的规范玻色子】后，赵忠尧等人非但没有丝毫恍然大悟，反倒有些懵逼。
过了片刻。
赵忠尧与一旁的胡宁彼此对视了一眼，略微组织了一番语言，对徐云问道：
“小韩，你说的这矢量规范玻色子……到底是个啥意思？”
“难道说除了矢量玻色子外，还有标量玻色子？”
徐云朝他点了点头，肯定道：
“没错。”
赵忠尧顿时皱起了眉头，不过他并没有打断徐云的节奏。
根据他过去这段与徐云打交道所积累的经验。
徐云这人虽然经常抛出一些语不惊人死不休的概念，但这些概念无论多么超乎现有的认知，徐云都会对它们做出一个比较详尽的解释，几乎从未出现过抛概念但不给原理的情况。
这也是为啥基地这么多专家会这么快接纳徐云的原因——搞理论的语出惊人不是啥大问题，只要能给出合理的解释就行。
眼下这个时期仪器水平相当原始，理论学家基本上和古代的说客无异，能够驳辩说服他人的就是顶尖的纵横家。
果不其然。
徐云这次也没怎么卖关子，而是很快拿起笔，在纸上写下了一道公式；
ds2=c2dt2－dx2－dy2－dz2=ημνdxμdxν。
接着徐云在这道公式下方画了条线，对赵忠尧说道：
“赵主任，这是一个标准的闵氏时空的线元，拥有一个rΛ4线性空间，配有号差为＋2的闵氏度规ημν。”（谁能告诉我四次方搜狗怎么打……）
“如果我们做一个假设，即单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，您能做出so（3）群的不可约幺正表示吗？”
“……”
赵忠尧闻言思考的了几秒钟，很快摸了摸下巴：
“应该可以。”
上辈子是洛伦兹的同学应该都知道。
自由场情景下洛伦兹变换不改变场的形式，矩阵d决定了场的变换方式，所以只要考虑群的性质就可以了。
而w又是小群，对于有质量粒子场想要做出so（3）群的不可约幺正表示，只要考虑右边的湮灭算符就行。
这种计算对于赵忠尧这样的大佬来说并不算什么难题，因此很快赵忠尧便写下了对应的步骤：
“先从动量算符入手，p^=－indd……”
“当湮灭算符作用在基态上时得到零，即a－ψa=0，因子n2nmw可以约掉……”
“然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符，它的时间演化就是乘上eiwt相位变化……”
十多分钟后。
赵忠尧轻轻放下笔，露出了一道若有所思的表情：
“咦……谐振子居然有两个解析解？”
随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人，问道：
“老胡，洪元同志，你们的结果呢？”
胡宁朝他扬了扬手中的算纸：
“我也是两个解。”
朱洪元的答案同样简洁：
“我也是。”
见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。
他所计算的是so（1）和so（3）群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。
而根据计算结果显示。
这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
而自旋为零在场论中对应的便是……
标量概念。
这其实很好理解。
量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数n=1，时空坐标x=（x1，x2，x3，x4）=（x，y，z，it）=（x，it），偏微分算符a=（a1，a2，a3，a4）=（a／ax，a／ay，a／az，a／iat）=（a，－iat）=（▽，－ia／at）
狭义相对论的能量动量关系式是e^2=p^2＋m^2，让能量e用能量算符ia／at替换，动量p用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2／at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2／at^2－m^2=0
让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因－戈登场方程。
算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。
要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（x'，t）=exp（－is·α）Ψ（x，t）。
这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'。
“它的自旋极化矢量与磁场方向有一个不变的角度α，且进动拉莫尔频率，只可能存在一个等价纯态，而不可能出现下凹图像。”
一旁的徐云见状，表情倒是没多少变化。
胡宁所说的概念其实就是布洛赫球的概念，也就是量子场中一个态的演变。
虽然如今qubit的逻辑门还没正式被归纳成一个系统，但以胡宁的能力有这些认知还是正常的。
随后在徐云的注视下。
胡宁再画了一个简易的三维图，说道：
“刚才老赵（赵忠尧）在计算的时候我也跟着算了一边，发现这个异常不仅仅停留在进动频率这块。”
“比如说我们建立一个标准的二维方阵，把i看作第零个泡利算符，则四个泡利算符i，σx，σy，σz都应该具有完备性。”
“但实际上σy，σz都存在很严重的表征问题，甚至连正交集都没法对应本征矢。”
“所以我怀疑……这颗粒子的内部，应该还存在某些东西——我指的不是基础结构，而是……信息。”
“信息？”
赵忠尧眨了眨眼，下意识道：
“胡宁同志，你是说这颗粒子是某种信使粒子？”
胡宁微微颔首：
“这只是我的猜测，毕竟信使dna的概念大家可能不陌生，但信使粒子就属于完全没有发现过的情况了。”
赵忠尧的脸色变换了好一会儿，随后忽然想到了什么，对徐云说道：
“小韩，你已经三章……咳咳，好久没说话了，你有啥看法吗？”
“……”
徐云全程都在关注着众人的聊天，听到这番话后，眼中很明显的露出了一丝纠结。
这一jio要不要踹呢……
不过很快，他便想到了朱洪元的层子模型。
眼下既然连夸克和4685Λ超子都被发现了，那么自己似乎也没什么好迟疑的了吧？
于是他很快便将心中的那些顾虑抛到了脑后，深吸一口气，对赵忠尧说道：
“赵主任，我不是粒子物理方面的专家，所以具体的理论方面我可能不太了解。”
“不过如果仅仅是思路方面的话……我倒是有个猜想。”
“那就是有没有一种可能，这颗超子的内部存在一种矢量的规范玻色子呢？”
第631章 历史：飞啊飞啊飞（上）
“……矢量的规范玻色子？”
听到徐云的这句话。
原本就将注意力放在徐云身上的赵忠尧等人，不由下意识的齐齐一愣，眼下浮现出了一抹茫然。
这是啥意思？
众所周知。
物理学中按照大分类划分可以分出两种基本粒子，也就是所谓的费米子和玻色子。
其中费米子是遵循费米－狄拉克统计的粒子，包括电子、质子、中子等等。
费米子有半整数自旋，符合泡利不相容原理，即同一量子态上不能有两个或以上的费米子。
玻色子则是遵循玻色－爱因斯坦统计的粒子，包括光子、w玻色子、z玻色子、希格斯玻色子等，它们是构成力的基本粒子。
玻色子有整数自旋，不受泡利不相容原理的限制，多个玻色子可以处于同一量子态上。
当然了。
在如今这个物理学的早期时代，科学界对于这两种粒子的认知还远远没有后世那么完善。
其中费米子的了解相对要深一点，毕竟质子中子这些微粒已经被发现有些年了，甚至直接或者间接诞生过不少诺贝尔奖。
但玻色子就要浅很多了。
玻色子这个概念最早由狄拉克所提出，当时他为了纪念印度物理学者萨特延德拉·纳特·玻色的贡献，便给这种粒子取了个玻色子的名字。
这个时代对玻色子最典型的认知就是光子，然后就仅此而已了。
没错，后续就没了。
因此当徐云提出了【带着矢量的规范玻色子】后，赵忠尧等人非但没有丝毫恍然大悟，反倒有些懵逼。
过了片刻。
赵忠尧与一旁的胡宁彼此对视了一眼，略微组织了一番语言，对徐云问道：
“小韩，你说的这矢量规范玻色子……到底是个啥意思？”
“难道说除了矢量玻色子外，还有标量玻色子？”
徐云朝他点了点头，肯定道：
“没错。”
赵忠尧顿时皱起了眉头，不过他并没有打断徐云的节奏。
根据他过去这段与徐云打交道所积累的经验。
徐云这人虽然经常抛出一些语不惊人死不休的概念，但这些概念无论多么超乎现有的认知，徐云都会对它们做出一个比较详尽的解释，几乎从未出现过抛概念但不给原理的情况。
这也是为啥基地这么多专家会这么快接纳徐云的原因——搞理论的语出惊人不是啥大问题，只要能给出合理的解释就行。
眼下这个时期仪器水平相当原始，理论学家基本上和古代的说客无异，能够驳辩说服他人的就是顶尖的纵横家。
果不其然。
徐云这次也没怎么卖关子，而是很快拿起笔，在纸上写下了一道公式；
ds2=c2dt2－dx2－dy2－dz2=ημνdxμdxν。
接着徐云在这道公式下方画了条线，对赵忠尧说道：
“赵主任，这是一个标准的闵氏时空的线元，拥有一个rΛ4线性空间，配有号差为＋2的闵氏度规ημν。”（谁能告诉我四次方搜狗怎么打……）
“如果我们做一个假设，即单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，您能做出so（3）群的不可约幺正表示吗？”
“……”
赵忠尧闻言思考的了几秒钟，很快摸了摸下巴：
“应该可以。”
上辈子是洛伦兹的同学应该都知道。
自由场情景下洛伦兹变换不改变场的形式，矩阵d决定了场的变换方式，所以只要考虑群的性质就可以了。
而w又是小群，对于有质量粒子场想要做出so（3）群的不可约幺正表示，只要考虑右边的湮灭算符就行。
这种计算对于赵忠尧这样的大佬来说并不算什么难题，因此很快赵忠尧便写下了对应的步骤：
“先从动量算符入手，p^=－indd……”
“当湮灭算符作用在基态上时得到零，即a－ψa=0，因子n2nmw可以约掉……”
“然后再做出无量纲化的共轭复振幅算符，它的时间演化就是乘上eiwt相位变化……”
十多分钟后。
赵忠尧轻轻放下笔，露出了一道若有所思的表情：
“咦……谐振子居然有两个解析解？”
随后他又看向了一旁同时在计算的胡宁和朱洪元二人，问道：
“老胡，洪元同志，你们的结果呢？”
胡宁朝他扬了扬手中的算纸：
“我也是两个解。”
朱洪元的答案同样简洁：
“我也是。”
见此情形，老郭不由眯了眯眼睛。
他所计算的是so（1）和so（3）群的粒子数算符，虽然前置条件是单粒子态的算符只取决于延迟时刻的位置和速度，但这个假设其实和现实几乎无异。
而根据计算结果显示。
这个模型在数学上具备两个解析解，对应的是量子所述的玻色子规范场。
其中一个解析解对应的自旋为1，另一个解析解对应的自旋则为0。
而自旋为零在场论中对应的便是……
标量概念。
这其实很好理解。
量子场论中使用的的自然单位进行计算，真空中的光速c=约化普朗克常数n=1，时空坐标x=（x1，x2，x3，x4）=（x，y，z，it）=（x，it），偏微分算符a=（a1，a2，a3，a4）=（a／ax，a／ay，a／az，a／iat）=（a，－iat）=（▽，－ia／at）
狭义相对论的能量动量关系式是e^2=p^2＋m^2，让能量e用能量算符ia／at替换，动量p用动量算符－i▽替换，就可以得到－a^2／at^2=－▽^2＋m^2，即▽^2－a^2／at^2－m^2=0
让它两边作用在波函数Ψ上得（a^2－m^2）Ψ=0，这就是大名鼎鼎的克莱因－戈登场方程。
算符a^2在洛伦兹变换下是四维标量，即a'^2=a^2静质量的平方m^2是常数。
要使克莱因－戈登场方程具有洛伦兹变换的协变，即将方程（a^2－m^2）Ψ=0时空坐标进行洛伦兹变换后得到的（a'^2－m^2）Ψ'=0形式不变，唯一要求就是洛伦兹时空坐标变换后的波函数Ψ'=Ψ就达到目的了，这样的场叫标量场。
如果让洛伦兹变换特殊一点，保持时间不变，而在空间中旋转，这样旋转后的波函数Ψ'（x'，t）=exp（－is·α）Ψ（x，t）。
这就是说在时间t不变的情况下，波函数Ψ（x，t）的空间坐标矢量x在角动量s方向旋转无穷小α角后变成矢量x'。